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第1054节（第2页）

这些文件被快速下发到了每个人的手中。

接着短短五分钟不到。

帐篷内便响起了刷刷刷的笔算和噼里啪啦的算盘声。

作为项目的总负责人，叶笃正这次同样也亲自下场进行了计算，并且负责的是最复杂的涡度场。

涡度。

这是和散度是差不多用处的概念。

不过散度描的是述气流的离散程度，一般正值为气流辐散，负值气流辐合。

而涡度有绝对涡度和相对涡度之分。

它们的关系可以通过【绝对涡度=相对涡度＋2Ω】（其中Ω为地球自转角速度）来计算。

这部分计算是叶笃正主动申请下来的，毕竟……

在之前的计算过程中，他就曾经在三维空间流体方面栽了个跟头。

当时他将笛卡尔坐标系转化为曲面坐标，将连续方程拆分成水平和垂直两个方向分别计算。

同时在痕量物质方面依据雷诺分解，把瞬时浓度分解为了均值项和湍流项。

但后来实际情况证明他的思路是错误的，他低估了垂直梯度的实际变动量。

换而言之……

他必须要重新设计出一个模型。

想到这里。

叶笃正先在算纸上写下了一个方程：

du／dt=－▽（p／p）＋v▽^2u

这是很有名的纳维－斯托克斯方程，提出于一百多年前，属于一个描述流体情况的方程组。

其中的斯托克斯想必有些同学会感觉眼熟——没错，这个斯托克斯就是1850副本中徐云的便宜导师……

它关于u的边界条件是u=0。

接着叶笃正很快又写道：

δt=（at／at）δt＋（at／ax）δx＋……

δx=uxδt，进而

dt／dt=atat＋uxatax＋uyatay＋uzataz=atat＋（u·▽）t……

da／dt=aaat＋（u·▽）a……

所以navier－stokes方程可以改写为：

du／dt=auat＋（u·▽）u=－▽（p／p）＋v▽2u。

写到这里。

叶笃正不由笔尖一顿。

上头这部分推导是他在前些天想出来的优化形式，弥补了自己原先思路的不足。

但是……

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